сопротивление фазы в треугольнике

Для определения токов, протекающих на участках полученной электрической цепи (рис. 3.2), воспользуемся символическим методом расчета сложных цепей с одним источником. В результате расчета выделенной фазы получаем токи , , , . Эти токи являются линейными токами заданной схемы. Для нагрузок, которые соединены в звезду, линейные токи также являются фазными, то есть токами нагрузок  . Для нагрузок, которые по заданию соединены в треугольник, линейные токи в Pраз больше фазных и отстают от них на угол . Таким образом, фазные токи определяются из выражения. Для рассматриваемого примера фазный ток нагрузки 2 равен . По известным токам, протекающим в цепи, определяем напряжения на нагрузках и падения напряжения в линиях. Сначала определяем фазные напряжения на нагрузках из закона Ома для участка цепи без ЭДС . Для схемы рис. 3.2 фазное напряжение на нагрузке 2 равно  . Это же напряжение можно найти иначе, используя величину ЭДС источника: . Далее по фазным напряжениям нагрузок определяем линейные напряжения. Так как в эквивалентной схеме (рис. 3.1) нагрузки и генератор соединены в звезду, то по формулам, справедливым для симметричных трехфазных цепей линейное напряжение для нагрузок , линейное напряжение для генератора .Для цепи на рис. 3.1 линейное напряжение генератора,линейное напряжение на второй нагрузке .Падение напряжения в линиях электропередачи определяем по закону Ома. Поскольку рассматриваемая нагрузка является симметричной, то и модули падений напряжения будут равны во всех фазах линий. Поэтому падения напряжения в линии будем также определять для одной фазы , где P комплексное значение тока, протекающего по фазе А линии; P комплексное полное сопротивление фазы А линии.Так, для линий Л1 и Л2 на рис. 3.2 падения напряжения соответственно 

Трехфазная симметричная система ЭДС представляет собой три равных по величине синусоидальных ЭДС, сдвинутых по фазе друг относительно друга на угол a120о. В символической форме они определяются по выражениям , , . Для расчета симметричной части заданной цепи без учета несимметричной нагрузки воспользуемся методом выделения отдельной фазы. Этот метод состоит в том, что расчет симметричной цепи можно проводить не по всем фазам, а только по одной, объединив нулевые точки генератора и всех симметричных нагрузок. Сначала необходимо преобразовать схему замещения так, чтобы все симметричные нагрузки были соединены в звезду. Для этого определим сопротивления фаз нагрузок при преобразовании соединения из «треугольника» в «звезду» по формуле , где P комплексное сопротивление фазы нагрузки, соединенной в треугольник.Эквивалентная схема симметричной цепи по рис. 2.3 с учетом преобразования «треугольника» в «звезду» для второй нагрузки, представлена на рис. 3.1.  Рис. 3.1 Симметричная трехфазная цепь после эквивалентных преобразованийТак как нейтральные точки генератора и симметричных нагрузок в получившейся схеме имеют одинаковый потенциал, то можно не нарушая режима работы цепи соединить их между собой проводом без сопротивления (на рис. 3.1 штриховая линия, соединяющая точки N и N2).При расчете симметричной трехфазной цепи несимметричный участок при составлении эквивалентной схемы цепи не учитывается, так как в заданных схемах он не влияет на потенциалы остальной части цепи и токи, протекающие на симметричных участках. Расчет несимметричной части цепи производится дополнительно и рассмотрен в п.4 настоящих методических указаний.После выполненных действий удалим из схемы фазы В и С (это не изменит режима работы оставшейся фазы). Дальнейший расчет производим для оставшейся фазы А, как для простой однофазной цепи переменного тока (рис. 3.2) любым известным методом.  Рис. 3.2. Схема для расчета цепи по одной фазе (фаза А)